Спасибо за работу! Выручили! Надеюсь на дальнейшее сотрудничество!
Информация о работе
Подробнее о работе
Нелинейная динамика магнитной и упругой подсистем тонкой ферритовой плёнки вблизи магнитоакустического резонанса.
- 33 страниц
- 2020 год
- 17 просмотров
- 0 покупок
Гарантия сервиса Автор24
Уникальность не ниже 50%
Фрагменты работ
Содержание.
Введение 2
Глава 1. Обзор литературы 3
1.1. Явление ферромагнитного резонанса (ФМР). 3
1.2. Нелинейный ФМР 6
1.3. Явление магнитоакустического резонанса (МАР). 8
Глава 2. Нелинейные магнитоупругие колебания тонкой ферритовой плёнки вблизи магнитоакустического резонанса 12
2.1. Основные уравнения и граничные условия на поверхности плёнки 12
2.2. Управляющие параметры системы и метод расчёта 14
2.3. Магнитоупругие колебания в режиме МАР. Явление релаксации колебаний намагниченности 16
Заключение 31
Литература 32
1.2. Нелинейный ФМР.
Одним из способов интегрирования уравнения движения намагниченности является его линеаризация. Однако исходное уравнение движения, уравнение Гильберта (1.7), является нелинейным, линеаризованные уравнения и следующие из них линейные соотношения между амплитудами поля и намагниченности приближенно справедливы только при малых отклонениях намагниченности от равновесного положения и при малых значениях переменных полей. При больших амплитудах переменного поля и намагниченности линейная связь между ними нарушается, и возникает ряд новых нелинейных эффектов [1].
Одним из нелинейных эффектов является уменьшение постоянной составляющей Mz при колебаниях намагниченности, т.е. детектирование этих колебаний. Изменение постоянной намагниченности Mz может быть обнаружено различными способами. Один из них заключается в регистрации ЭДС, которая наводится в катушке, расположенной вблизи ферритового образца.
...
2.1. Основные уравнения и граничные условия на поверхности плёнки.
Рис. 2. Геометрия задачи.
Рассмотрим намагниченную до насыщения ферритовую плёнку. Внешнее постоянное поле H0 направим перпендикулярно плоскости частицы и вдоль кристаллографического направления [001], совпадающего с осью 0Z (см. рис. 2). Рассмотрим случай линейной поляризации переменного поля с его направлением вдоль оси 0X. Как известно, для большинства ферритов наиболее связанными с магнитной подсистемой являются поперечные упругие колебания. Рассматривая только поперечные упругие колебания, учтём только одну компоненту вектора механического смещения ux. При достаточно больших мощностях импульсов переменного магнитного поля, амплитуда прецессии намагниченности будет ограничиваться процессами параметрического распада, которых можно избежать, возбуждая прецессию на частоте соответствующей дну спектра спиновых волн, то есть, при данной
конфигурации полей на частоте ферромагнитного резонанса (ФМР) [1].
...
2.2. Управляющие параметры системы и метод расчёта.
При расчётах использовались материальные параметры ферритового материала частиц типа марганец-цинковой шпинели состава Mn0.42Zn0.44Fe2.145O4:
Таблица 1. Материальные параметры системы.
параметр
значение
размерность
физический смысл
Ms
600
Гс
намагниченность насыщения
K1
4000
эрг/см3
1-ая константа анизотропии
K2
-1000
эрг/см3
2-ая константа анизотропии
Ku
-1000
эрг/см3
константа наведённой одноосной
анизотропии
c2
7,64*1011
дин/см3
постоянная упругости второго порядка
0,005 –
0,5
---
параметр диссипации колебаний
намагниченности
1,759*107
Гц/Э
гиромагнитное отношение
b2
1,83*107
эрг/см3
вторая константа магнитоупругости
5
г/см3
плотность материала
Г
105
с-1
константа затухания упругих колебаний
Указание значения параметра диапазоном указывает на то, в каких пределах изменялась величина в процессе численного анализа.
Также в расчётах использовались следующие параметры внешнего магнитного поля:
Таблица 2.
...
2.3. Магнитоупругие колебания в режиме МАР. Явление релаксации колебаний намагниченности.
Результаты вычислений для колебаний намагниченности в частице без учета магнитоупругой связи ( b2 0 ) аналогичны [5]. При возбуждении пленки переменным полем, вектор намагниченности выходит на стационарную орбиту, где совершает как прецессионное, так и нутационное движение. Параметры орбиты при этом, определяются величиной констант анизотропии и амплитудами внешних полей.
При выполнении условий МАР колебания намагниченности приобретают сильно релаксационный характер. Намагниченность в начале действия переменного поля ведет себя, так же, как и в случае «чистого» ФМР [5], а через определенное время, которое можно охарактеризовать временем
релаксации намагниченности
tr , возвращается в первоначальное положение
(рис.3-8). В области МАР время установления стационарных упругих
колебаний te tr .
...
Литература.
1. А.Г. Гуревич, Г.А. Мелков, Магнитные колебания и волны, Наука, Москва
(1994), 462 с.
2. Б.А. Голдин, Л.Н. Котов, Л.К. Зарембо, С.Н. Карпачев, Спин-фононные взаимодействия в кристаллах (ферритах), Наука, Ленинград (1991), 148 с.
3. Шутый А.М., Семенцов Д.И. Нелинейные эффекты прецессионного движения намагниченности в области ферромагнитного резонанса. // ФТТ, 2000, т. 42, № 7. С. 1268 – 1271.
4. Шутый А.М., Семенцов Д.И. Динамика намагниченности в условиях нелинейного ферромагнитного резонанса в пленке типа (111) // ФТТ, 2001, т. 43, № 8. С. 1439 – 1442.
5. А.М. Шутый, Д.И. Семенцов Динамика нелинейного прецессионного движения намагниченности в феррит-гранатовой плёнке типа (100) //ФТТ, 2002, т. 44, № 8, С. 734 – 738.
6. Власов В. С., Котов Л.Н., Асадуллин Ф.Ф., Динамика намагниченности в ферритовых наночастицах с учётом магнитоупругой связи // Труды международного семинара: «Выездная секция по проблемам магнетизма в магнитных пленках, малых частицах и наноструктурных объектов». Астрахань: АГУ, 2003. С.36-39.
7. Т.В. Бордовицин "Современные численные методы в задачах небесной механики", 1984.
Форма заказа новой работы
Не подошла эта работа?
Закажи новую работу, сделанную по твоим требованиям
